Двухзондовый метод измерения полного сопротивления на СВЧ с использованием квадратурной обработки
Разработка новых методов измерения комплексных параметров СВЧ-устройств остается актуальной задачей [1, 2]. В частности, не ослабевает интерес к созданию простых, малогабаритных и недорогих устройств для целей встроенного контроля [3].
В работе [4] рассмотрен однозондовый метод определения комплексного коэффициента отражения, основанный на анализе амплитудно-фазового распределения поля в СВЧ-тракте с использованием прямого преобразования частоты и последующей квадратурной обработкой. Недостатком этого метода является необходимость создания дополнительного опорного канала, например, с помощью направленного ответвителя, и применение фазостабильного кабеля в опорном канале, что увеличивает массу и габариты измерителя, а также повышает его стоимость.
В статье предлагается новый метод определения комплексного коэффициента отражения на основе двухзондового анализа амплитудно-фазового распределения поля в линии передачи путем применения прямого преобразования частоты с последующей квадратурной обработкой измерительной информации. Ниже представлены структура аппаратурной реализации этого метода и экспериментальные данные, подтверждающие возможность получения высоких метрологических характеристик.
Исследуемая модель
На рис. 1 изображена структурная схема измерительной установки. Генератор СВЧ (ГСВЧ) через линию передачи подключен к образцовой нагрузке Н с известным значением коэффициента отражения Г.
Для реализации метода использованы зонды 1 и 2, размещенные на подвижной платформе (ПП). Расстояние между зондами составляет λ/4, где λ — длина волны в СВЧ-тракте. ПП реализована на основе стандартной измерительной линии, которая была доработана. Доработка заключалась в размещении на каретке второго зонда с возможностью его продольного перемещения относительно первого зонда. Кроме того, из камеры первого зонда был удален СВЧ-детектор. СВЧ-сигналы, наводимые на зондах 1 и 2, с помощью идентичных кабелей подаются на измерительный и опорный входы квадратурного демодулятора (КД), который выполнен на основе микросхемы ADL5382 в виде блока в микрополосковом исполнении, размещенном также на ПП. В этом блоке выполняется двухканальное синхронное детектирование, в результате чего на выходах КД возникают квадратурные составляющие сигнала, поступающие затем в блок квадратурной обработки (БКО). В БКО формируется амплитудное и фазовое распределение поля в тракте, и рассчитываются измеренные значения коэффициента отражения и КСВН.
Измерения проводились в 40 дискретных точках при перемещении ПП вдоль тракта на расстояние, равное длине волны. При этом в каждой дискретной точке на выходах КД формируется пара квадратурных составляющих In и Qn, которые поступают в БКО, оцифровываются и подвергаются математической обработке. В результате вычисляются величина Un, пропорциональная произведению амплитуд ответвленных зондами 1 и 2 сигналов, и фазовый сдвиг ψn между этими сигналами по формулам:
где n — номер отсчета.
Сформированные в БКО массивы чисел Un и ψn позволяют построить амплитудные и фазовые распределения и рассчитать с использованием особенностей этих распределений комплексный коэффициент отражения, то есть, определить полное сопротивление нагрузки. Нетрудно показать, что, используя амплитудное распределение, коэффициент отражения Г можно определить по формуле:
и, используя фазовое распределение по формуле [5], получить:
где Umax и Umin — максимум и минимум амплитудного распределения; ∆ψmax — максимальное отклонение фазового распределения от нуля.
Практические результаты
Эксперименты проводились на частоте f = 1,5 ГГц (λ = 20 см). При этом использовались меры КСВН второго разряда ЭК9–180, аттестованные с помощью векторного анализатора СВЧ-цепей Agilent 87050. На рис. 2 и 3 показаны аппроксимированные кусочно-линейным способом графики фазового ψ(l/λ)и амплитудного Uн(l/λ) распределений в пределах одной длины волны при различных образцовых нагрузках.
На графиках применены обозначения: Uн — нормированная к максимальному значению амплитудное распределение; l — расстояние от опорной плоскости (плоскость первого отсчета) до плоскости размещения первого зонда.
В табл. 1 приведены результаты анализа фазового распределения как по экстремальным точкам (формула 3), так и по дискретным отсчетам. При дискретном анализе фазового распределения был использован алгоритм, подробно описанный в [5]. При этом использовались лишь два дискретных отсчета фазового сдвига в точках, расстояние между которыми составляло λ/8.
Параметры |
Результаты анализа по экстремальным значениям |
Результаты анализа по двум дискретным отсчетам |
||||||
Значение при измерении КстU |
Значение при измерении Г |
Погрешность КстU, % |
Погрешность Г, % |
Значение при измерении КстU |
Значение при измерении Г |
Погрешность КстU, % |
Погрешность Г, % |
|
КстU = 1,4; Г = 0,167 |
1,42 |
0,174 |
1,43 |
4,19 |
1,36 |
0,153 |
2,86 |
8,4 |
КстU = 2,0; Г = 0,333 |
1,97 |
0,325 |
1,50 |
2,4 |
1,96 |
0,324 |
2,0 |
2,7 |
Данные, представленные в табл. 1, показывают достаточно высокую точность измерения по результатам фазового анализа. Погрешность измерения КСВН при КстU = 2,0 составила 1,5% по экстремальным значениям и 2,0% по дискретным отсчетам.
В табл. 2 приведены результаты анализа амплитудного распределения по экстремальным точкам (формула 2). Данные, представленные в табл. 2, показывают достаточно высокую точность измерения по результатам амплитудного анализа. Погрешность измерения КСВН при КстU = 2,0 по экстремальным значениям составила 2,5%.
Параметры |
Значение при измерении КстU |
Значение при измерении Г |
Погрешность КстU, % |
Погрешность Г, % |
КстU = 1,4; Г = 0,167 |
1,42 |
0,174 |
1,43 |
4,19 |
КстU = 2,0; Г = 0,333 |
1,95 |
0,322 |
2,50 |
3,3 |
Сравнивая результаты измерений с использованием фазового и амплитудного анализа, приходим к заключению о том, что погрешность измерений при фазовом анализе несколько меньше, чем при амплитудном.
Заключение
В статье предложен двухзондовый метод измерения полного сопротивления на основе синхронного квадратурного детектирования ответвляемых сигналов с последующей квадратурной обработкой данных измерения. С использованием этого метода проведен экспериментальный анализ амплитудного и фазового распределения поля в линии передачи и определение коэффициента отражения (КСВН) для обоих случаев. Точность измерений при фазовом анализе оказалась несколько выше, чем при амплитудном анализе. Полученные результаты свидетельствуют о возможности аппаратурной реализации этого метода, в частности, для целей встроенного и технологического контроля.
- Gimpilevich Y. B., Smailov Y. Y. A method for measuring of two microwave signals vector ratio//Proceedings of the 5th International Conference on Antenna Theory and Techniques (ICATT). Kyiv. 2005.
- Gimpilevich Y. B., Vertegel V. V., Noskovich V. I. Increasing operation speed during complex parameters measurements for microwave devices with the help of 12‑pole reflectometer method//Radioelectronics and Communications Systems. 2007. V. 55
- Gimpilevich Y. B. The built-in measuring device of passing microwave power level//Proceedings of the 22nd IEEE International Conference «Microwave & Telecommunication Technology» (CriMiCo’2012). Sevastopol. 2012. V. 2.
- Zebek S. E. The mathematical model of a complex reflection coefficient measuring instrument based on a method of direct frequency conversion//Proceedings of the 24th IEEE International Conference «Microwave & Telecommunication Technology» (CriMiCo’2014). Sevastopol, Crimea. September, 2014. V. 2.
- Гимпилевич Ю. Б. Измерение и контроль параметров микроволновых трактов. Севастополь: СевНТУ, 2009.